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河村 聖子; 中島 健次; 稲村 泰弘; 辻本 吉廣*; 北田 敦*; 竹入 史隆*; 陰山 洋*; 網代 芳民*; 西 正和*; 加倉井 和久
Journal of Physics; Conference Series, 320, p.012037_1 - 012037_5, 2011/09
被引用回数:0 パーセンタイル:0.03(CuCl)LaNbOの磁気基底状態はギャップmeVを持つスピン1重項状態であることが提唱されており、一方(CuCl)LaTaOは反強磁性秩序を基底状態に持つ。これらの系は、最近接及び次近接の交換相互作用の競合によりフラストレートした量子スピン系としてふるまうことが示唆されている。われわれは、ToF中性子非弾性散乱法を用いて、これらの系における磁気励起の研究を行ってきた。測定は、J-PARCに設置されたディスクチョッパー型分光器アマテラスを用いて、(CuCl)LaNbO及び(CuCl)LaTaO粉末試料に対して行った。両試料において、バンド状の励起が、meV近傍で観測された。(CuCl)LaNbOについては、観測された2meV周辺での磁気励起の積分強度の依存性は3軸分光器で観測された結果をよく再現しており、スピン1重項ダイマーの性質を示している。一方、反強磁性相における(CuCl)LaTaOは、それとは異なる依存性を示した。
稲見 俊哉*; 網代 芳民*; 後藤 恒昭*
Journal of the Physical Society of Japan, 65(8), p.2374 - 2376, 1996/08
被引用回数:63 パーセンタイル:95.45(Physics, Multidisciplinary)三角格子反強磁性体RbFe(MoO)とCsFe(SO)を合成し、その強磁場磁化過程を測定した。その磁化過程は、飽和磁化の丁度1/3のところに異常が現れるもので、弱いIsing型の異方性を持った2次元三角格子反強磁性体に特徴的なものであった。
河村 聖子; 中島 健次; 稲村 泰弘; 辻本 吉廣*; 北田 敦*; 竹入 史隆*; 陰山 洋*; 網代 芳民*; 西 正和*; 加倉井 和久
no journal, ,
(CuCl)LaO(=Nb,Ta)は、スピン1/2を持つ2次元量子スピン系である。(CuCl)LaNbOの基底状態は、2.3meVのギャップを持つスピン一重項状態であることが報告されており、一方(CuCl)LaTaOでは、7K以下で反強磁性秩序の発現が示唆されている。これまでわれわれは、パルス中性子非弾性散乱測定により、(CuCl)LaTaOの磁気励起を調べてきた。そして今回、スピン一重項の(CuCl)LaNbO粉末試料に対し同様に磁気励起の観測を行い、両者を比較した。実験は、J-PARC物質・生命科学実験施設のチョッパー型分光器アマテラスを用いて行った。両試料において、meV付近に、1meV程度のエネルギー幅を持つバンド状の励起が観測された。図は、この磁気励起の積分強度の依存性を示している。(CuCl)LaNbOでは、ダイマー特有の依存性が観測され、3軸分光器の測定結果とよい一致を示した。一方、反強磁性相における(CuCl)LaTaOでは、Nb系とは異なる依存性が観測された。