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Bespalova, O. V.*; Boboshin, I. N.*; Varlamov, V. V.*; Ermakova, T. A.*; Ishkhanov, B. S.*; Komarov, S. Yu.*; 小浦 寛之; Romanovskii, E. A.*; Spasskaya, T. I.*
Bulletin of the Russian Academy of Sciences; Physics, 73(6), p.820 - 823, 2009/06
ニッケル同位体Niの単一陽子準位のうち、閉殻構造を形成するのに特に重要となる1軌道及び2軌道の系統性について調べた。分散光学模型を用いて計算すると、中性子過剰核側では1軌道間の間隔は大きくなり(NiからNiで約4MeV程度)、また2軌道間の間隔はほとんど変化しないかわずかに減少する傾向となる。典型的な一体場単一粒子準位計算であるWoods-Saxon型及びその修正ポテンシャルでは1f軌道間隔が広がるような変化はほとんど見られない。分散光学模型はHartree-Fockな静的部分と、分散的な動的部分から成り、後者の効果によりこのような性質が表れたと考えられる。
Bespalova, O. V.*; Boboshin, I. N.*; Varlamov, V. V.*; Ermakova, T. A.*; Ishkhanov, B. S.*; Komarov, S. Yu.*; 小浦 寛之; Romanovskii, E. A.*; Spasskaya, T. I.*
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ニッケル同位体Niの単一陽子準位のうち、閉殻構造を形成するのに特に重要となる1f軌道及び2p軌道の系統性について調べた。分散光学模型を用いて計算すると、中性子過剰核側では1f軌道間の間隔は大きくなり(NiからNiで約4MeV程度)、また2p軌道間の間隔はほとんど変化しないかわずかに減少する傾向となる。典型的な一体場単一粒子準位計算であるWoods-Saxon型及びその修正ポテンシャルでは1f軌道間隔の広がるような変化はほとんど見られない。分散光学模型はHartree-Fock的な静的部分と、分散的な動的部分から成り、後者の効果によりこのような性質が表れたと考えられる。