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Production of $$^{256}$$Lr in the $$^{249,250,251}$$Cf + $$^{11}$$B, $$^{243}$$Am + $$^{18}$$O, and $$^{248}$$Cm + $$^{14}$$N reactions

$$^{249,250,251}$$Cf+$$^{11}$$B, $$^{243}$$Am+$$^{18}$$O及び$$^{248}$$Cm+$$^{14}$$N反応による$$^{256}$$Lrの合成

佐藤 望; 佐藤 哲也; 浅井 雅人; 豊嶋 厚史; 塚田 和明; Li, Z.*; 西尾 勝久; 永目 諭一郎; Sch$"a$del, M.; 羽場 宏光*; 市川 進一; 菊永 英寿*

Sato, Nozomi; Sato, Tetsuya; Asai, Masato; Toyoshima, Atsushi; Tsukada, Kazuaki; Li, Z.*; Nishio, Katsuhisa; Nagame, Yuichiro; Sch$"a$del, M.; Haba, Hiromitsu*; Ichikawa, Shinichi; Kikunaga, Hidetoshi*

3種類のアクチノイド標的を用いた反応系$$^{249,250,251}$$Cf+$$^{11}$$B, $$^{243}$$Am+$$^{18}$$O及び$$^{248}$$Cm+$$^{14}$$N反応による同一核種$$^{256}$$Lrの合成について報告する。実験にはHe/KClガスジェット搬送装置及び回転円盤型$$alpha$$粒子測定システムが用いられた。$$^{256}$$Lrの崩壊によって発生する$$alpha$$粒子のエネルギーは8.3から8.7MeVに分布しており、Cf+Bの反応系で観測された半減期は$$28pm1$$秒であった。$$^{249}$$Cf($$^{11}$$B, 4$$n$$)$$^{256}$$Lr及び$$^{243}$$Am($$^{18}$$O, 5$$n$$)$$^{256}$$Lr反応における断面積の最大値は、それぞれ$$122 pm 6$$及び$$26pm3$$nbであった。また、$$^{248}$$Cm($$^{14}$$N, 6$$n$$)$$^{256}$$Lr反応では、ビームエネルギー91MeVにおける反応断面積として$$27pm1$$nbが得られた。本研究により、効率的な$$^{256}$$Lrの合成には$$^{249,250,251}$$Cf+$$^{11}$$B反応が適していることが明らかになった。

Production cross-sections of the isotope $$^{256}$$Lr in the $$^{249,250,251}$$Cf + $$^{11}$$B, $$^{243}$$Am + $$^{18}$$O, and $$^{248}$$Cm + $$^{14}$$N reactions were measured using a He/KCl gas-jet transport system and a rotating wheel $$alpha$$-particle detection apparatus. The $$alpha$$-particle energy of $$^{256}$$Lr was distributed from 8.3 to 8.7 MeV and its half-life, $$T_{1/2}$$, was measured to be $$28 pm 1$$ s. The maximum cross sections in the $$^{249}$$Cf($$^{11}$$B, 4$$n$$)$$^{256}$$Lr and $$^{243}$$Am($$^{18}$$O, 5$$n$$)$$^{256}$$Lr reactions were determined to be $$122 pm 6$$ nb at the beam energy of 63 MeV and $$26 pm 3$$ nb at 96 MeV, respectively. In the $$^{248}$$Cm($$^{14}$$N, 6$$n$$)$$^{256}$$Lr reaction, the cross section was measured to be $$27 pm 1$$ nb at 91 MeV.

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パーセンタイル:43.1

分野:Chemistry, Inorganic & Nuclear

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