Initialising ...
Initialising ...
Initialising ...
Initialising ...
Initialising ...
Initialising ...
Initialising ...
Fe
GeO
with andalusite structure柿本 和勇*; 高田 早紀*; 太田 寛人*; 原口 祐哉*; 萩原 雅人; 鳥居 周輝*; 神山 崇*; 三田村 裕幸*; 徳永 将史*; 畠山 温*; et al.
Journal of the Physical Society of Japan, 91(5), p.054704_1 - 054704_7, 2022/05
被引用回数：1 パーセンタイル：17.35(Physics, Multidisciplinary)The magnetism of AlFeGeO from 
to 
with the andalusite structure was examined. AlFeGeO at low temperatures was found to show a weak ferromagnet-like behavior for 
and a spin glass behavior for 
. The small spontaneous magnetization observed in the weak ferromagnet-like samples may be caused by the existence of Dzyaloshinsky-Moriya interaction and the difference in the magnitude of the magnetic moments of Fe
in the octahedral and trigonal bipyramidal sites. The appearance of the spin glass behavior implies that the dilution of Fe ions by Al ions in AlFeGeO causes the competition between ferromagnetic and antiferromagnetic interactions. The 
dependence of the site occupancy of Fe ions suggests that Fe
GeO with the andalusite structure cannot be synthesized.
-xGeO with = 0.09 and 0.15柿本 和勇*; 太田 寛人*; 原口 祐哉*; 萩原 雅人; 鳥居 周輝*; 神山 崇*; 香取 浩子*
Journal of the Physical Society of Japan, 91(5), p.054707_1 - 054707_9, 2022/05
被引用回数：0 パーセンタイル：0.00(Physics, Multidisciplinary)Neutron diffraction experiments on polycrystalline andalusite-type AlFeGeO with 
to 
were performed. The magnetic Bragg peaks with the propagation vector of 
= (0, 0.150(1), 0) for the sample with and 
= (0, 0.141(1), 0) for the sample with 
were observed, which means that an incommensurate magnetic order was realized for each sample. The calculation of the magnetic structure factors by the Pawley method and the analysis of the irreducible representations revealed that both samples have a magnetic structure in which the magnetic moments rotate in the crystallographic 
-plane with sinusoidal modulation along the 
-axis. By the Luttinger Tisza method, we determined the sign of the nearest-neighbor exchange interaction consists that reproduce the magnetic structure obtained by the irreducible representation analysis.
O
松田 雅昌; Chung, J.-H.*; Park, S.*; 佐藤 卓*; 松野 謙一郎*; 香取 浩子*; 高木 英典*; 加倉井 和久; 蒲沢 和也*; 角田 頼彦*; et al.
Europhysics Letters, 82(3), p.37006_1 - 37006_5, 2008/05
被引用回数：22 パーセンタイル：71.45(Physics, Multidisciplinary)GeNiOは立方晶スピネル構造を有しており、低温でNi
モーメント(
=1)が反強磁性長距離秩序を示す。(この物質は構造相転移を起こさず、磁気秩序相でも立方晶のままである。)比熱や磁化の測定により、磁気転移が
=12.1Kと
=11.4Kで起こることがわかっている。この逐次磁気相転移は、磁気フラストレーションに由来しているものと予想される。われわれは、中性子散乱実験により2つの磁気相における磁気構造を調べた。その結果、以下ではカゴメ格子面内のスピンのみが磁気秩序化することがわかった(部分無秩序相)。磁気配列は面内が強磁性的で、面間が反強磁性的である。以下では三角格子面内のスピンの秩序化も加わることがわかった。
松田 雅昌; 本多 善太郎*; 香取 浩子*; 高木 英典*; 植田 浩明*; 上田 寛*; 三田村 裕幸*; 金道 浩一*
no journal, ,
LiCrMnO shows an interesting behavior in magnetic field. Magnetization in LiCrMnO gradually increases and saturates at 
1/2 of the full moment (3
). This phenomenon is similar to the half-magnetization plateau observed in ACrO (A: Cd and Hg), which originates from a strong spin-lattice coupling. We performed neutron scattering experiments in LiCrMnO4 in magnetic field up to 10 T to clarify the origin of the plateau-like state. It was found that the magnetic peak at 
0.6 
is suppressed with increasing magnetic field although the magnetic peak at 1.6 is robust. This result suggests that the saturation of the magnetization is not related with the spin-lattice coupling as in ACrO but spins in phase 2 first align ferromagnetically in low magnetic field. This indicates that the magnetic interactions in phase 2 are relatively small, suggesting that the phase 2 is formed by further-neighbor interactions.
の中性子散乱松田 雅昌; 本多 善太郎*; 香取 浩子*; 高木 英典*
no journal, ,
スピネル反強磁性体の大きな特色は、強い磁気フラストレーションとスピン-格子相互作用により、構造相転移と磁気相転移が密接に関連しながら発現することである。中性子散乱により磁気構造や結晶構造を研究することは、この系における強いスピン-格子相互作用の理解に不可欠である。われわれは、これまでにスピネル磁性体ACrO(A:非磁性元素Cd, Hg)等の中性子散乱研究を行い、この系における強いスピン-格子相互作用を明らかにしてきた。今回は、関連物質として興味深いフラストレート磁性を示すLiCrMnOのスピン相関に関する研究について報告する。
Cr
)Oの中性子散乱松田 雅昌; 本多 善太郎*; 香取 浩子*; 高木 英典*
no journal, ,
スピネル反強磁性体の大きな特色は、強い磁気フラストレーションとスピン-格子相互作用により、構造相転移と磁気相転移が密接に関連しながら発現することである。中性子散乱により磁気構造や結晶構造を研究することは、この系における強いスピン-格子相互作用の理解に不可欠である。われわれは、これまでにスピネル磁性体ACrO(A:非磁性元素Cd, Hg)等の中性子散乱研究を行い、この系における強いスピン-格子相互作用を明らかにしてきた。今回は、関連物質として興味深いフラストレート磁性を示すLi(MnCr)Oのスピン相関に関する研究について報告する。
Cr)Oの中性子散乱松田 雅昌; 本多 善太郎*; 香取 浩子*; 高木 英典*
no journal, ,
スピネル反強磁性体の大きな特色は、強い磁気フラストレーションとスピン-格子相互作用により、構造相転移と磁気相転移が密接に関連しながら発現することである。中性子散乱により磁気構造や結晶構造を研究することは、この系における強いスピン-格子相互作用の理解に不可欠である。われわれは、これまでにスピネル磁性体ACrO(A:非磁性元素Cd, Hg)等の中性子散乱研究を行い、この系における強いスピン-格子相互作用を明らかにしてきた。今回は、関連物質として興味深いフラストレート磁性を示すLi(MnCr)Oのスピン相関に関する研究について報告する。
Oの磁場中中性子回折松田 雅昌; 星 武道*; 香取 浩子*; 小坂 昌史*; 高木 英典*
no journal, ,
GeCoOで見られる磁場誘起の新しい磁気相における磁気構造を明らかにするために、磁場中で粉末中性子回折実験を行った。実験は原子力機構JRR-3ガイドホールに設置された三軸型中性子分光器TAS-2で10T超伝導マグネットを用いて行った。その結果、磁場上昇とともにゼロ磁場で観測されていた磁気ブラッグ反射強度に変化が見られた。例えば、(1/2, 1/2, 1/2)反射強度は4Tまで増加するが、4T以上では徐々に減少する。このように臨界磁場である4Tに対応して反射強度の異常が観測された。この強度変化は磁気ドメインの再配列(4T以下)と磁気構造の変化(4T以上)の2つが関与していると考えられる。
